一、应用戴维宁定理求所示电路中的电流I？

解：将R=2Ω电阻从电路中断开。端口上下端分别为节点a、b。

　　电路只有一个回回路：5V“+”——答5Ω——5Ω——10V——5V“-”，回路电流为：I1=（10-5）/（5+5）=0.5（A），逆时针方向。

　　所以，并联支路的电压为：U1=5I1+5=5×0.5+5=7.5（V）或U1=-5I1+10=7.5（V）。

　　2Ω电阻中无电流、无电压，因此：Uoc=Uab=4+U1=4+7.5=11.5（V）。

　　再将三个电压源短路，得到：Req=Rab=2+5∥5=4.5（Ω）。

　　根据戴维南定理：I=Uoc/（Req+R）=11.5/（4.5+2）=23/13=1.769（A）。

二、1.7.2图1.08所示电路中A点的电位Va为（）？

容易看出，E电压为0，Ｄ为-4Ｖ，Ａ为6Ｖ，经计算ABCD环路电流为1Ａ，根据各电阻压降容易得出Ｂ为3Ｖ，C为-2V。

三、求图所示电路的戴维南等效电路和诺顿等效电路？

　　解：戴维南等效电路：

　　端口断开后，i=0，因此受控电流源2i=0，相当于开路。所以40V电压源、2Ω电阻中都没有电流，8Ω电阻两端电压为：8×5/4=10（V），下正上负。

　　因此：Uoc=Uab=40-10=30（V）。

　　再将电压源短路、电流源开路，并从ab端外加电压U0，设从a端流入的电流为I0，则I0=i。

　　根据KCL，8Ω电阻支路电流为（2i-i）=i，方向向上；此时2Ω电阻与8Ω电阻串联，电流也为i，方向向右。

　　因而：U0=-8i-2i=-10i=-10I0，Req=U0/I0=-10（Ω）。

　　诺顿等效电路：

　　将ab短接，设ab的电流为Isc，则Isc=-i。

　　此时，40V电压源的电流为：（2i-i）=i，方向向左；则8Ω电阻的电流为（i+5/4），方向向上；2Ω电阻电流为i，方向向右。

　　根据KVL：2×i+8×（i+5/4）=40.

　　解得：i=3（A），即：Isc=-3（A）。

　　显然存在：Req=Uoc/Isc=30/（-3）=-10，结果一致。

四、图所示电路中a,b两点间的电压Uab=(要步骤)？

左边闭合回路电流方向是顺时针：I=40/10=4A下方电流源闭合回路：U=5*5=25V从b点开始KVL绕行到a：Uab=25+2-4+32-12=43V

五、电路中各元件的功率，在电路中的作用？

整个电路电流方向是电流源的电流方向（逆时针）。电压源Us的功率为10x2=20W，因电压电流关联（方向相同），吸收功率，实际就是负载。

根据KVL，电流源上的电压为10+2x2=14V，方向左高右低，电流源功率为14x2=28W，因电压电流非关联（方向相反），发出功率，是电路中真正的电源。

电阻功率为电流平方乘以电阻，功率为4x2=8W，吸收功率，也是负载。

六、在日光灯电路中

在日光灯电路中的关键元素

日光灯电路是我们日常生活中常见的一种电路，它在各种场景中被广泛应用。本文将重点讨论在日光灯电路中的关键元素及其作用。

1. 电源

电源是日光灯电路中最基本的组成部分之一。通常使用交流电作为日光灯的电源。交流电以固定的频率和振幅交替变化，经过电源供应给日光灯电路。

2. 起动器

起动器是日光灯电路中起到启动日光灯的作用。当电源供给日光灯电路时，起动器通过提供足够的电压和电流来启动气体放电。

3. 灯管

灯管是整个日光灯电路最重要的组成部分之一。它是一个加了荧光粉的玻璃管，内部充满了惰性气体。当起动器提供足够的电流使气体放电时，灯管内部的惰性气体会产生紫外线。

4. 预热器

预热器是日光灯电路中用于预热电极的元素。它提供一个较小的电压来加热电极，以提供更容易发射电子的环境。一旦电子被发射，它们会与灯管内的气体碰撞并形成电弧放电。

5. 电极

电极是连接预热器和灯管的部分。它们的作用是通过放电产生的电流来加热电极，从而进一步加强电子的发射。

6. 电流限制器

电流限制器在日光灯电路中非常重要。它通过限制电流的流动来保护日光灯电路免受过电流的损害，同时延长日光灯的寿命。

7. 电容器

电容器在日光灯电路中起到储存电能的作用。它可以吸收来自电源的电能，并在需要时释放出来。电容器的容值会影响日光灯电路的性能。

8. 稳压器

稳压器是用于使电流保持在稳定水平的电子元件。它可以防止过电压或低电压对日光灯电路的损害。

9. 光感应器

光感应器在日光灯电路中起到自动调节亮度的作用。它能够根据环境中的光强度自动调整日光灯的亮度，从而提供更为舒适的照明效果。

10. 开关

开关是日光灯电路中用于控制电流流动的元素。它可以将电源与日光灯电路连接和断开，从而实现日光灯的开启和关闭。

结论

在日光灯电路中，以上提到的关键元素相互配合，共同实现了日光灯的正常工作。了解每个元素的作用对理解日光灯电路的原理和维护日光灯都至关重要。

如果您对日光灯电路有兴趣，可以深入研究每个元素的特性和工作原理，从而更好地了解日光灯的技术和应用。

七、p在电路中的意思？

电功率

电路中的P代表电功率。 电流在单位时间内做的功叫做电功率。是用来表示消耗电能的快慢的物理量,用P表示,它的单位是瓦特(Watt),简称"瓦",符号是W。 作为表示电流做功快慢的物理量,一个用电器功率的大小数值上等于它在1秒内所消耗的电能。

八、电阻在电路中的符号？

电阻通常用“R”表示，表示导体对电流阻碍作用的大小。导体的电阻越大，表示导体对电流的阻碍作用越大。不同的导体，电阻一般不同，电阻是导体本身的一种性质。当材料和横截面积相同时，导体的长度越长，电阻越大。当材料和长度相同时，导体的横截面积越小，电阻越大。对大多数导体来说，温度越高，电阻越大。

九、431在电路中的作用？

TL431是可控精密稳压源，在电路中可以提供一个可靠稳定的电源，它的输出电压用两个电阻就可以任意的设置到从Vref（2.5V）到36V范围内的任何值。该器件的典型动态阻抗为0.2Ω，在很多应用中用它代替稳压二极管，例如，数字电压表，运放电路，可调压电源，开关电源等。

十、电子在电路中的运动？

电流是螺旋形曲线

做切割磁力线运动的导体上的电子定向运动，先受到一个垂直磁力线方向的吸力使电子移动，然后这些移动的多个电子，被磁力线上的平行部分正电力线将电子向上推到电力线的长度，此时导体上分离的正电原子核，吸住这些含负电的电子到错过原子核位置，此时这些电子稍微移动，就这这关键时刻，后面的电子同样也是这样运动过来，就这样不停的从处在磁力线垂直方向运动的导体上的电子，在导体上产生螺旋轨迹。具体的是 先被组成磁力线上的中间凸起的曲面圆电力线向其圆心吸力，使导体电子顺吸力移动到错过圆心位置，此时此处的平面扇子形向上的平行正电力线的推力，将这些带负电的电子推送到电力线长度位置，此时的电子相当于形成波峰，就这样这些电子自然的与带正电的原子核上下分离，向前微距的电子也随着与原子核分离，与上面的波峰相接成为整体的波峰，由于导体不停的做切割磁力线运动，就不停的出现电子与原子核分离并且形成完整的波峰，这些波峰不停的向前移动并且两个波峰交界处自然形成波谷，就这样后面的波峰形状多个电子夹着波谷推着前面的波峰形状的电子向前运动着，当这些波峰的电子夹着波谷离开处在磁力线导体时，就会翻劲，电子自然排列成宽度相等的平面平行螺旋形曲线形状，在邻近两个原子核等距处路过，并且与原子核上的单一包裹平面圆交电力线几乎平行，导体上排列整齐的电子队列，就这样的状态向前运动形成电流的。对于不同直径的导体上的电流，它对应的，电子排列宽度不等，直径大的导体运动电子排列的螺旋形平面平行电子队列宽些；直径小的导体运动电子排列的螺旋形平面平行电子队列窄些，若处在磁力线里加力运动的导体，产生电子排列的平面波，这个运动的波形状的电子只要出去磁力线范围，排列的波形电子就摆脱磁力线上力的作用，即排列电子的力就要翻劲顺平衡，这样处在磁力线以外的导体上的电子，自然翻劲成平面平行螺旋形状队列，在导体上运动，若在粗导体上接细导体的交界面上必须安装变压器，否则粗导体移动出的宽电子行列到细导体横截面外面去，就会出现细导体原子核上的电远远小于此时存留的电子电量，这样大量的电子电量就会就会变为光子释放出火，将这个细导燃烧。在导体里排列的运动电子行列中，若出现了那个电子的无力，导体上的正电原子核就会将它吸到它的包裹电力线区域，使电子吸这个原子核上包裹电力线上的电力，当电子吸足电力时仍然回到轨道上继续运动，这就是导体上的电流性质。由于导体上形成电流的电子都是半饱和状态的，只是偶尔出现很少的饱和电子变为光子，在导体运动区域释放热量，使导体温度稍微的升高些，这就是导体的发热原因。

变压器

变压器作用就是把离开磁力线范围的导体上电子排列的螺旋形曲面宽度，再用磁力线将它变为新的螺旋形曲面宽度。导体上以导体中心线为起点占去的导体横截面的尺度的与整个导体横截面的比例变化，也就是不同直径的两个导体，产生的最大电流之间相接成一体的媒介。由于导体在做切割磁力线运动力和它的运动速度，来确定导体上形成的平面波形状的电子个数，它们关系是运动力越大、运动的速度越快，产生运动的波形状的电子数越多，波自然大些，这些在磁力线范围内的电子波全靠组成磁力线核能上的中间平行部分向上的正电力线推导体电子形成波峰，和外套的球交部分夹着的正电力线朝球心吸导体电子，处在磁力线核能的两个电力线使电子一遍受球心吸力，一遍受向上推力，就形成上为波峰形，下为直线形，相当于半个波，这半个波全是电子排列的平面半波形状。由于电子受磁力线上的核能力迫使电子排列的半个波形状并且向前运动，当半波形状的电子运动到离开磁力线范围时，排列的平面半波形状的电子就失去束博力，就会翻劲成一定宽度的螺旋形状，电子排列的平面半波形状在翻劲过程中由平面状变为曲面状，形成的整体为螺旋形并且以导体的中心线为旋转轴，这个长螺旋形的电子行列绕导体中心线旋转着向前运动，电子的行与行相互平行，列与列相互平行，这个电子组成的半波形状体翻劲后自然成为一定宽度螺旋形状，这个形状处在导体里占有导体的容量分三种情况，第一种情况从磁力线范围出来的电子波翻劲后，成为以导体的中心线形成的螺旋形曲面占有的空间半径等于导体的半径即占满导体空间，这就是曲面螺旋形的最大宽度，它形成的电流为最大值；第二种情况是从磁力线范围出来的电子波翻劲后成为以导体的中心线为起点，出现的曲面螺旋形半径小于导体的半径。若用同样的导体在做切割磁力线运动，这样形成运动电子波的电子个数很少，当运动的电子波离开磁力线范围时，就要翻劲成宽度窄的螺旋形平行曲面的电子行列，以导体中心为螺旋形中心占有不足导体的容量向前运动。由于同样直径的导体两种电子数目形成不同宽度的螺旋形曲面，若使这两个导体相接在一起，就要用一个磁体的磁力随时掌握导体上的螺旋形曲面电子个数，使它们两端形成相等电子数的波即宽螺旋形曲面上的电子推成波峰，同时接触的导体上窄螺旋形曲面电子也自然的向上推成波，这两个波峰合在一起成为整体新电子波，这个波向前运动，后面的螺旋形曲面电子同样也形成这样的波，自然的夹着波谷随之向前运动，当离开磁力线时翻劲成螺旋形曲面，这个螺旋直径小于或等于细导体直径，这些电子排列的新曲面螺旋在导体上运动，这就达到粗导体电流与细导体电流相接的目的。螺旋形电子行列形成的曲面与均匀导体外表曲面几乎平行。